Gibbs-Energie

Die Gibbs-Energie G, benannt nach dem US-amerikanischen Physiker Josiah Willard Gibbs, ist ein thermodynamisches Potential mit den natürlichen unabhängigen Variablen Temperatur T, Druck p und Stoffmenge n oder alternativ Teilchenzahl N. Im deutschen Sprachraum wird die Gibbs-Energie meist als Freie Enthalpie bezeichnet; gebräuchlich sind auch Gibbssche freie Energie oder Gibbs-Potential. Diese Bezeichnungen sollen in der Chemie jedoch nach einer Empfehlung der IUPAC nicht mehr verwendet werden.^[1]

Definition

Die Gibbs-Energie ist definiert durch

\!\,G(T;p;N)=U(S;V;N)+pV-TS.

Da

\!\,H(S;p;N)=U(S;V;N)+pV

ist, gilt

\!\,G(T;p;N)=H(S;p;N)-TS

mit der inneren Energie U, dem Volumen V, der Entropie S sowie der Enthalpie H.

Häufig arbeitet man mit dem totalen Differential

{\begin{aligned}\mathrm {d} G(T;p;N)&=\mathrm {d} U(S;V;N)+\mathrm {d} (pV)-\mathrm {d} (TS)\\&=T\mathrm {d} S-p\mathrm {d} V+\mu \mathrm {d} N+p\mathrm {d} V+V\mathrm {d} p-T\mathrm {d} S-S\mathrm {d} T\\&=\mu \mathrm {d} N+V\mathrm {d} p-S\mathrm {d} T\end{aligned}}.

Ist die Teilchenzahl N konstant, so wird daraus die freie molare Enthalpie:

\!\,\mathrm {d} G(T;p;N)_{N=\mathrm {konst.} }=V\mathrm {d} p-S\mathrm {d} T.

Wird die Abhängigkeit von der Teilchenzahl hinzugenommen, so ergibt sich im Gleichgewicht der differentielle Ausdruck der freien Enthalpie für einen Reinstoff:

\!\,\mathrm {d} G(T;p;N)=-S\mathrm {d} T+V\mathrm {d} p+\mu dN.

und für ein Stoffgemisch

\!\,\mathrm {d} G(T;p;N_{i})=-S\mathrm {d} T+V\mathrm {d} p+\sum _{i}\mu _{i}dN_{i}.

mit dem chemischen Potential µ_i. Diese Gleichung ist maßgeblich für chemische Reaktionen, da diese sehr häufig an ein Druck- und Temperatur-Reservoir gekoppelt sind.

Die Einheit der Gibbs-Energie ist Joule.

Anwendung der Gibbs-Energie in der Chemie

Chemische Reaktionen gehorchen den Gesetzen der Thermodynamik. Die Thermodynamik beschreibt Beziehungen zwischen verschiedenen Energieformen und beantwortet die Frage, ob, unter welchen Bedingungen und in welchem Umfang eine Umsetzung der beteiligten Stoffe abläuft. Hier ist das entscheidende Kriterium die Gibbs-Energie G. Für ihre Änderung $\Delta G$ während einer Reaktion gilt

$\Delta G<0$ : exergone Reaktion, die unter den gegebenen Bedingungen (Konzentrationen) freiwillig abläuft;
$\Delta G=0$ : Gleichgewichtssituation, keine Reaktion;
$\Delta G>0$ : endergone Reaktion, deren Ablauf in der angegebenen Richtung Energiezufuhr erfordern würde.

Für die Änderung der Gibbs-Energie gilt nun:

\Delta G=\Delta G^{\circ }+RT\cdot \ln \prod _{i}a_{i}^{\nu _{i}}

Darin ist

$$ a $$ die Aktivität des entsprechenden Reaktanten,
$$ R $$ die universelle Gaskonstante = 8,314472(15) J mol^-1 K^-1
$$ T $$ die absolute Temperatur in K (Kelvin)
$\Delta G^{\circ }$ die Änderung der Gibbs-Energie beim Ablauf der Reaktion unter Standardbedingungen, die freie Standardenthalpie, also eine reaktionsspezifische Konstante (Vorsicht! $\Delta G^{\circ }\neq \Delta G$ ; vgl. Standardzustand.)

Es gilt die Gleichheit $\Delta G^{\circ }=\Delta G$ , wenn alle Edukte und Produkte die Aktivität 1 besitzen und somit $\ln \prod _{i}a_{i}^{\nu _{i}}$ gleich Null wird. Aufgrund des Vorzeichens kann aus $\Delta G^{\circ }$ also die (hypothetische) Reaktionsrichtung bei $$ a=1 $$ für alle Reaktionspartner abgelesen werden (Teil der sogenannten „Standardbedingungen“). In der Biochemie wird das $\Delta G^{\circ \prime }$ verwendet, um die Gibbs-Energie bei Standardbedingungen mit der Abweichung von physiologischem pH 7 (statt pH 0) zu kennzeichnen (siehe unten).

Die Gleichgewichtseinstellung der Reaktion folgt dem Kriterium minimaler Gibbs-Energie. Im Gleichgewicht ändert sich $$ G $$ definitionsgemäß nicht mehr, d. h. es gilt $\Delta G=0$ , woraus folgt:

\Delta G^{\circ }=-RT\cdot \ln \prod _{i}a_{i}^{\nu _{i}}=-RT\cdot \ln K

Hierbei ist $$ K $$ die Thermodynamische Gleichgewichtskonstante.

Auf der anderen Seite ist $\Delta G$ mit den Aktivitäten der Reaktionspartner veränderlich. $\Delta G^{\circ }$ ist derjenige Wert, welcher die Reaktionsrichtung bestimmt: Nur bei negativem $\Delta G^{\circ }$ liegt die Reaktionsrichtung auf der Produktseite. Eine durch positives $\Delta G^{\circ }$ gekennzeichnete Reaktion kann durchaus in der geschriebenen Richtung ablaufen, sofern die Ausgangsaktivitäten ein negatives $\Delta G$ gewährleisten.

Interessiert nur die Temperaturabhängigkeit einer chemischen Reaktion, so wird oft vereinfacht die Gleichung

\Delta G^{\circ }=\Delta H^{\circ }-T\cdot \Delta S^{\circ }

benutzt. Diese Gleichung erlaubt allerdings nur eine Aussage darüber, ob eine chemische Reaktion in der gegebenen Richtung freiwillig ablaufen kann. Mitunter sind Reaktionen sogar selbst unter Katalysatoreinfluss gehemmt (beispielsweise die Ammoniakbildung aus Wasserstoff und Stickstoff). Aussagen über die Reaktionsgeschwindigkeit sind somit nicht möglich.

Es sei folgende allgemeine chemische Reaktion gegeben:

aA+bB+\dots \,\rightarrow \,cC+dD+\dots

Dabei sind a, b, c, d die stöchiometrischen Faktoren und A, B, C, D sind die chemischen Verbindungen oder Elemente.

Aus dieser allgemeinen chemischen Reaktion lässt sich bei Kenntnis der freien Bildungsenthalpien im Standardzustand von Verbindungen (werden mit ( $G_{f}^{0}$ ) angegeben – im unteren Beispiel zur Unterscheidung jedoch mit ( $G_{a}^{0}$ ), ( $G_{b}^{0}$ ) – und beziehen sich immer auf 1 mol der entsprechenden Verbindung) die freie Enthalpie ( $\Delta G_{r}^{0}$ ) einer chemischen Umsetzung berechnen.

Für die Berechnung gilt:

$\mathrm {(I)} \quad \Delta G_{r}^{0}=cG_{c}^{0}+dG_{d}^{0}+\,\dots \,-aG_{a}^{0}-bG_{b}^{0}+\dots$

Eine chemische Reaktion ist – wie oben beschrieben – nur möglich, wenn $\Delta G_{r}^{0}<0$ ist.

Zur Untersuchung von speziellen thermodynamischen Problemstellungen kann die freie Enthalpie der Gibbs-Gleichung differenziert und anschließend integriert werden. Folgende thermodynamische Problemstellungen sind besonders wichtig:

Die Druckabhängigkeit bei der Reaktion von idealen Gasen:

$\mathrm {(II)} \quad \Delta G_{r}=cG_{c}^{0}+dG_{d}^{0}+\,\dots \,-aG_{a}^{0}-bG_{b}^{0}+\,\dots +RT\,\ln {\frac {(p_{c})\cdot (p_{d})\cdot \,\dots }{(p_{a})\cdot (p_{b})\cdot \,\dots }}$

( $p_{c}$ , $p_{d}$ , $p_{a}$ , $p_{b}$ sind die Partialdrucke des jeweiligen Gases.)

Analoges gilt für Lösungen:

$\mathrm {(III)} \quad \Delta G_{r}=cG_{c}^{0}+dG_{d}^{0}+\,\dots \,-aG_{a}^{0}-bG_{b}^{0}+\,\dots \,+RT\,\ln(K)$

(K entspricht dem obigen Term wobei die Partialdrucke jedoch durch die Aktivitäten ausgetauscht werden müssen. K ist hier die thermodynamische Gleichgewichtskonstante und dimensionslos)

Falls sich die Reaktion im Gleichgewicht – d. h. $\Delta G_{r}=0$ – befindet, erhält man das oben beschriebene Massenwirkungsgesetz:

$\mathrm {(IV)} \quad \Delta G_{r}^{0}=-RT\,\ln(K)$

Die Temperaturabhängigkeit der Gibbs-Gleichung ergibt nach Bildung des Differentials und Integration die sogenannte van ’t Hoffsche Gleichung. Sie lässt sich auch ungefähr anhand der RGT-Regel abschätzen.

In der Elektrochemie (s. Elektrochemische Spannungsreihe) kann die geleistete Nutzarbeit einer freiwilligen Umwandlung von chemischen Stoffen (z. B. einer Brennstoffzelle) über die Beziehung:

$\mathrm {(V)} \quad \Delta G_{r}=-n\cdot F\cdot \Delta E$

(n: Mol Elektronen, F: Faradaykonstante: 96485,3399(24) As/mol, $\Delta E$ : Zellspannung, Einheit: Volt) bestimmt werden.

Verwendung in der Biochemie

Hier ist die freie Standardenthalpie definiert durch $\Delta \mathrm {G} '^{\circ }=-RT\cdot \ln \mathrm {K} _{\mathrm {eq} }$ mit R als Gaskonstante, T als absolute Temperatur und $\mathrm {K} _{\mathrm {eq} }$ als Gleichgewichtskonstante der Reaktion. Der Strich vor dem Kreis beim G zeigt an, dass die Reaktion unter Standardbedingungen stattfindet (T = 298,15 K = 25 °C, p = 1 atm, Aktivität der Reaktionspartner = 1 mit Ausnahme von Wasser: hier die "Konzentration" 55,5 mol/l), jedoch mit der Abweichung, dass die Wasserstoffionenkonzentration 10^-7 mol/L gewählt wird statt der Wasserstoffionenaktivität = 1.

Daraus ergibt sich dann für die tatsächliche Änderung der freien Enthalpie folgende Formel: $\Delta \mathrm {G} =\Delta \mathrm {G} '^{\circ }+RT\cdot \ln {\frac {[C][D]}{[A][B]}}$ , wobei der Bruch aus den tatsächlichen Aktivitäten der Reaktionspartner gebildet wird, also meistens nicht der des Gleichgewichts ist und im Lauf der Reaktion nicht gleich bleibt.

Siehe auch

Literatur

Lothar Dunsch: Das Portrait: Wilhelm Ostwald. In: Chemie in unserer Zeit, 16. Jahrgang, Dezember 1982, S. 186–196. Verlag Chemie.
Wolfgang U. Eckart und Christoph Gradmann: Hermann Helmholtz und die Wissenschaft im 19. Jahrhundert. In: Spektrum der Wissenschaften, Dezember 1994, S. 100–109.
Ulrich Nickel, Lehrbuch der Thermodynamik. Eine verständliche Einführung. 2. Auflage. PhysChem, 2011, ISBN 978-3-937744-06-3
Hans Rudolf Christen: Grundlagen der allgemeinen und anorganischen Chemie. 5. Auflage, 1977, S. 291–313 Verlag Sauerländer AG.
Handbook of Chemistry and Physics, CRC-Press, Florida 1981.

Einzelnachweise

↑ Eintrag: Gibbs energy (function). In: IUPAC Compendium of Chemical Terminology (the “Gold Book”). doi:10.1351/goldbook.G02629 (Version: 2.3).

Weblinks

Wikibooks: Tabellensammlung Chemie/ Thermodynamische Daten – Lern- und Lehrmaterialien
Bioenergetik (PDF-Datei)

[Gold_Book-1] Eintrag: Gibbs energy (function). In: IUPAC Compendium of Chemical Terminology (the “Gold Book”). doi:10.1351/goldbook.G02629 (Version: 2.3).

[1]