Als Synchrotronstrahlung bezeichnet man die elektromagnetischen Wellen, die tangential zur Bewegungsrichtung von geladenen relativistischen Teilchen austreten, wenn diese durch ein Magnetfeld abgelenkt werden. Da die Ablenkung im physikalischen Sinne eine Beschleunigung (Änderung des Geschwindigkeitsvektors) darstellt, handelt es sich um eine besondere Form der Bremsstrahlung.
Erzeugung
Synchrotronstrahlung wird heute künstlich erzeugt in Speicherringen und Freie-Elektronen-Lasern durch die Ablenkung von Elektronen oder Positronen auf eine gekrümmte Bahn oder in für diesen Zweck konstruierten magnetischen Strukturen.
Der Energieverlust eines Teilchens mit der Ladung $ Z\cdot e $ durch die Abstrahlung beträgt beispielsweise pro Umlauf in einem Speicherring[1]
- $ \Delta E={\frac {(Ze)^{2}\cdot \beta ^{3}\cdot \gamma ^{4}}{\varepsilon _{0}\cdot 3R}} $
Dabei ist $ \varepsilon _{0} $ die elektrische Feldkonstante, $ R $ der Radius des Speicherrings, $ \beta ={\frac {v}{c}} $ das Verhältnis der Teilchengeschwindigkeit zur Lichtgeschwindigkeit und $ \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-\beta ^{2}}}} $ der Lorentzfaktor.
Ersetzt man den $ \gamma $-Faktor durch die Beziehung $ \gamma ={\frac {E}{m_{0}c^{2}}} $ und nimmt relativistische Geschwindigkeiten an, also $ v\approx c $ und damit $ \beta \approx 1 $, wird dies zu:
$ \Delta E={\frac {(Ze)^{2}\cdot E^{4}}{\varepsilon _{0}\cdot 3R\cdot (m_{0}c^{2})^{4}}} $
Hieraus wird ersichtlich, warum für Synchrotronstrahlungsquellen immer Elektronen (oder Positronen) eingesetzt werden. Aufgrund der geringeren Ruhemasse ist die abgestrahlte Energie bei Elektronen im Vergleich zu den leichtesten Ionen, den Protonen, bereits um 13 Größenordnungen höher.
Der Öffnungswinkel $ \vartheta $, unter dem die Synchrotronstrahlung gegen die Flugrichtung des Teilchens ausgesendet wird, nimmt mit wachsender Energie $ E $ des Teilchens ab und ist gegeben durch[2]
- $ \tan {\vartheta }={\frac {1}{\gamma }}={\frac {m_{0}\cdot c^{2}}{E}} $,
wobei $ m_{0} $ für die Ruhemasse des Teilchens steht. Im Ruhesystem des Teilchens erfolgt die Abstrahlung aufgrund der Beschleunigung nach der Charakteristik eines Hertz'schen Dipols. Die Lorentztransformation in das Laborsystem bewirkt eine scharfe Bündelung der Abstrahlung entlang der Bewegungsrichtung.
Für die Erzeugung von Synchrotronstrahlung existieren weltweit etwa 30 Laboratorien. In Deutschland sind das unter anderem BESSY in Berlin, das DESY in Hamburg, ELSA an der Universität Bonn, DELTA an der Technischen Universität Dortmund und ANKA in Karlsruhe. Eine natürliche Quelle für Synchrotronstrahlung im All ist z. B. der Jupiter, der seine Monde mit dieser Art der Strahlung beschießt.
In der Astronomie tritt Synchrotronstrahlung immer dann auf, wenn sich ein heißes Plasma in einem Magnetfeld bewegt. Beispiele für kosmische Synchrotronquellen sind Pulsare, Radiogalaxien und Quasare.
Eigenschaften
Synchrotronstrahlung hat eine Reihe interessanter Eigenschaften für die Anwendung in Wissenschaft und Technik:
- sehr breites, kontinuierliches Spektrum vom infraroten über den sichtbaren Spektralbereich, ins ultraviolett bis tief in den Bereich der Röntgenstrahlung
- hohe Strahlungsintensität im Vergleich zu anderen Strahlungsquellen außer Lasern
- die Strahlung tritt gebündelt tangential zur Bewegungsrichtung der Teilchen aus
- abhängig von der Qualität des Elektronenstrahls eine sehr hohe Brillanz
- die Strahlung ist polarisiert, in der Ebene des Synchrotrons linear[3][4], darunter und darüber mehr oder weniger stark elliptisch
- sie ist gepulst, die Pulsfrequenz und -dauer sind (in engen Grenzen) einstellbar
- exakte Berechenbarkeit des abgegebenen Spektrums, daher geeignet als Strahlungsnormal zur Eichung von Strahlungsquellen oder -detektoren
- die Strahlung ist kohärent, was die Grundlage für den Freie-Elektronen-Laser (FEL) bietet
Brillanzunterschiede
Man unterscheidet Quellen der ersten, zweiten, dritten und vierten Generation. Diese unterscheiden sich im Wesentlichen durch die Brillanz der emittierten Strahlung.
- Bei der ersten Generation wurden Teilchenbeschleuniger der Teilchenphysik „parasitär“ verwendet.
- In der zweiten Generation werden Synchrotronstrahlungsquellen allein zur Erzeugung der Strahlung gebaut, dabei speichert man die beschleunigten Teilchen für mehrere Stunden in Speicherringen und erreicht damit konstante Arbeitsbedingungen. Die Erzeugung der Strahlung erfolgt in speziellen Magnetstrukturen, den Dipolmagneten und Wigglern.
- Die dritte Generation bilden Synchrotrone mit Undulatoren im Speicherring. Mit Undulatoren kann eine brillantere Strahlung als mit Wigglern erzeugt werden.
- Freie-Elektronen-Laser (FEL) stellen die vierte Generation dar. Erste Anlagen sind FELICITA am DELTA an der TU Dortmund und der FLASH am DESY in Hamburg.
Verwendung
Die Synchrotronstrahlung kann genutzt werden für die
- Oberflächenphysik
- Materialwissenschaften
- Röntgenbeugung
- Photochemie
- Röntgentiefenlithographie
- Metrologie
- Mineralogie
- Molekularbiologie
- Biophysik und
- Medizin
Quellen
- ↑ Bogdan Povh, Klaus Rith, Christoph Scholz, Frank Zetsche: Teilchen und Kerne. Eine Einführung in die physikalischen Konzepte, 2009, ISBN 978-3-540-68075-8, S. 365
- ↑ Wolfgang Demtröder: Experimentalphysik 4. Kern-, Teilchen- und Astrophysik, 2004, ISBN 3-540-21451-8, S. 80
- ↑ Synchrotronstrahlung
- ↑ Was ist Synchrotronstrahlung?
Siehe auch
- Liénard-Wiechert-Potential
Weblinks
- TU Dortmund: Eigenschaften der Synchrotronstrahlung pdf 11,9 MB
- Liste der weltweiten Synchrotronstrahlungslaboratorien
- Website der "vereinigten" Lichtquellen
- Strahlung beschleunigter Teilchen (sehr guter Überblick; PDF, 553 KiB)
