Hubbard-Modell

Das Hubbard-Modell ist eine grobe Näherungsmethode der Festkörperphysik. Es liefert eine Beschreibung für das Verhalten von Elektronen in einem als starr angenommenen Gitter. Dabei werden die abstoßenden Coulomb-Kräfte nur für Elektronen, die sich am gleichen Gitterplatz aufhalten, berücksichtigt. Der kinetische Elektronenenergieanteil wird durch ein Überlapp-Integral $ t $ modelliert, das aus dem Tight-Binding-Modell kommt. Es ist nach dem britischen Physiker John Hubbard benannt.

Der Hamilton-Operator für das Hubbard-Modell ist

$ H=U\sum _{i}c_{i\uparrow }^{\dagger }c_{i\uparrow }c_{i\downarrow }^{\dagger }c_{i\downarrow }-t\sum _{\langle ij\rangle ,\sigma }\left(c_{i\sigma }^{\dagger }c_{j\sigma }+c_{j\sigma }^{\dagger }c_{i\sigma }\right) $.

Dabei steht

• die Summe über $ i $ für die Summation über alle Gitterplätze,
• die Summe über $ \langle ij\rangle $ für die Summe über alle Paare benachbarter Gitterplätze,
• die Summe über $ \sigma $ für die Summation über beide Spinrichtungen $ \uparrow $ und $ \downarrow $,
• und $ c_{i,\sigma }^{\dagger } $ und $ c_{i,\sigma } $ für die fermionischen Erzeugungs- und Vernichtungsoperatoren eines Elektrons am Gitterplatz $ i $ mit Spinrichtung $ \sigma $.

$ U $ legt die Stärke der Coulomb-Abstoßung fest, $ t $ wird aus dem Überlappen von Wellenfunktionen an benachbarten Gitterplätzen berechnet.

Die Summe des Coulombterms ermittelt die doppelt besetzten Gitterplätze. Daher lässt sich der Wert von $ U $ am jeweiligen Ort $ \mathbf {x_{i}} $ durch folgendes Integral ermitteln:

$ U(\mathbf {x_{i}} )=\int d^{3}\mathbf {r_{1}} \int d^{3}\mathbf {r_{2}} \,\,\left|\Psi (\mathbf {r_{1}-x_{i}} )\right|^{2}{\frac {e^{2}}{\left|\mathbf {r_{1}-r_{2}} \right|}}\left|\Psi (\mathbf {r_{2}-x_{i}} )\right|^{2} $

In der Summe für das Hüpfen der Elektronen bedeutet $ \langle ij\rangle $, dass ausschließlich über benachbarte Gitterplätze summiert wird. Außerdem wird durch die Operatorenkonstellation automatisch das Pauli-Prinzip beachtet.

Das Hubbard-Modell ist das einfachste Modell, an dem man das Zusammenspiel von kinetischer Energie, Coulomb-Abstoßung, Pauli-Prinzip und Bandstruktur studieren kann. Trotz seiner einfachen Struktur ist es jedoch bisher nicht gelungen, die exakte Lösung dieses Modells, außer in den Grenzfällen von einer und unendlich vielen Dimensionen, zu finden.

Es wird z.B. im Zusammenhang mit

• Eigenschaften von Elektronen, die relativ stark lokalisiert sind;
• Bandmagnetismus (Fe, Co, Ni, ...);
• Metall-Isolator-Übergang;
• Hochtemperatur-Supraleitung

diskutiert.